Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Система уравнений идеальной нетеплопроводной жидкости и постановка задач для нее.
Будем предполагать, что жидкость идеальна, нетеплопроводна и объемные источники тепла отсутствуют. Это означает, что τ n = — пр, tx = ty = tz = О, ε = 0. Уравнение неразрывности имеет вид (1) Уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера) имеют вид или (2) Уравнение энергии запишется в виде (3) Уравнение состояния (4) и выражение для внутренней энергии (5) Выпишем эти уравнения более подробно , , , , , . Здесь . Этой системе уравнений удовлетворяют все течения идеальной нетеплопроводной жидкости, как установившиеся, так и неустановившиеся, а также относящиеся к обтеканию жидкостью различных тел при разнообразных условиях. При неустановившихся течениях жидкости гидродинамические функции зависят от координат и времени. Рассмотрим граничные условия для нестационарных течений. 1. Граничные условия на поверхности движущегося тела. В случае нестационарного течения тела могут перемещаться в жидкости, могут и изменять свою форму. Пусть S – поверхность обтекаемого тела, n – нормаль в точках S, v – скорость частиц жидкости, u(М, t) – скорость точки М поверхности тела в момент t. - если S – поверхность непроницаемого тела; - если тело проницаемое. 2. Граничные условия на поверхности раздела. В этом случае поверхность раздела может менять свою форму, перемещаясь с течением времени. , , где - скорость точек поверхности , разделяющей жидкости I и II.
|